ஹைட்ரஜனின் நிற மாலை வரிகளை உயர் பிரி திறனுள்ள கருவிகளின் மூலம் ஆராயும் போது, பல பன்மை வரிகள் தென்படுகின்றன. I = 0 என்னும் ஆற்றல் மட்டத்தைத் தவிர, ஏனைய அனைத்து ஆற்றல் மட்டங்களும், இரட்டைகளாகப் பிளவு படுவதால் இது தோன்றுகிறது. சார்பியல் தன்மையிலான சிற்றுலைவுகளினால் உண்டாகும் இந்தப் பன்மை வரிகளும், நுண் கட்டமைப்பு என்று பெயர். ஹைட்ரஜனைப் பற்றிப் போர் என்பார் அளித்த எளிய விளக்கத்தில் இந்தச் சிற்றுலைவுகள் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளப் படவில்லை. கூலூம் இடை வினைகளை விட, உயர் வரிசையிலுள்ள எலெக்ட்ரான் அணுக் கரு இடை வினைகளின் காரணமாக, ஆற்றல் மட்டங்களில் மேலும் சிறிய பிளவுகள் தோன்றுகின்றன. அவற்றால் உண்டாகும் நிற மாலை வரிகள் மிகு நுண் கட்டமைப்பு (hyper fine Structure) எனப் படும். ஹைட்ரஜனைத் தவிர, மற்ற அணுக்களில் நுண் கட்டமைப்பு, தற்சுழற்சிச் சுற்றுப் பாதை இடை வினைகளின் அடிப்படையிலும் விவரிக்கப் படுவதுண்டு. நிறை மிகுந்த அணுக்களில் தற்சுழற்சிச் சுற்றுப் பாதை இடை வினை, சிற்றுலைவு என்று குறிப்பிட முடியாத அளவுக்குப் பெரியதாக உள்ளமையால், நுண் கட்டமைப்பு என்னும் சொல் ஓரளவே பொருந்தும். ஆனால், அணு எவ்வளவு சிக்கலாக இருந்த போதிலும், மிகு நுண் கட்டமைப்புக்கான இடை வினை சிற்றுலைவாக மதிப்பிட கூடிய அளவுக்குச் சிறியதாகவே இருக்கிறது. முதன் முதலாக பி.ஏ.எம். டிராக்கின் எலெக்ட்ரானைப் பற்றிய சார்பியல் கொள்கை ஹைட்ரஜனின் நுண் கட்டமைப்பின் பல கூறுகளை விவரமாக விளக்கியது. எலெக்ட்ரான் \bar v என்னும் திசை வேகத்துடன் சுற்றிக் கொண்டிருக்கிற போது, \bar B = - (\bar {v} / c) x \bar {E} என்னும் இயங்கு தன்மையுள்ள காந்தப் புலத்தைச் சந்திக்கிறது. இதில் \bar E என்பது கூலூம் புலம். இயங்கு தன்மையுள்ள புலம் \bar \mu \bar B என்னும் இடை வினையை உண்டாக்குகிறது. இங்கு \bar \mu என்பது எலெக்ட்ரானின் காந்தத் திருப்புத் திறன். ஒரு நேரடியான கணக்கிடு முறையின் மூலம், H_1 = \xi (r) \bar L \cdot \bar S \cdot என்னும் வடிவத்திலுள்ள ஓர் இடை வினைப் பதம் (interaction term) கிடைக்கிறது. இதில், \xi (r) = \big( \frac{1}{2}m^2c^2 r \big) \frac {dv}{dr}. V என்பது நிலைமின் ஆற்றல், இந்தக் கோவையில் 1/2 என்னும் காரணி உள்ளது. இது தாமஸ் காரணி (Thomas factor) எனப் படும். எலெக்ட்ரான் முடுக்கமுள்ள சட்டத்திலிருந்து ஒரு நிலைமச் சட்டத்திற்குச் சார்பியல் மாற்றம் ஏற்படுவதால், இந்தக் காரணி தோன்றுவது, தற்சுழற்சி சுற்றுப் பாதை இணைப்பு எனப் படுகிறது. \bar L \cdot \bar S இடை வினை நுண் கட்டமைப்பை உண்டாக்குவதில் பெரும் பங்களிப்புச் செய்கிறது. திசை வேகத்துடன் எலெக்ட்ரானின் நிறை மாறுவதும், நுண் கட்டமைப்புக்குக் கூடுதலான பங்களிப்புச் செய்வதாகும். எலெக்ட்ரானின் மொத்த ஆற்றல் W = V + \big( P_c^2 C^2 + m^2C^4 \big) ^ {\frac{1}{2 இயக்க ஆற்றல் T = W - V - mc^2 = \frac {p^2}{2m} - \frac {P^4}{8mc^2} ; H_2 = \frac {P^4}{8m^2} என்பது பழங்கொள்கை இயக்கவியலுக்குச் சிறும வரிசை சார்பியல் திருத்தம் ஆகும். H₁, H₂ ஆகியவற்றை ஹைட்ரஜன் வகைப் பத ஆற்றலுக்கான சிற்றுலைவுகளாகக் கொண்டால், நுண் கட்டமைப்பு ஆற்றலுக்குப் பின் வரும் கோவையைப் பெறலாம். E = (H_1 + H_2) = \frac {-hcRZ^2}{n^2} \big[ \frac {\alpha^2 Z^2}{n} \big( \frac{1}{f + I/2} - \frac {3}{4n} \big) \big] இதில் R என்பது ரிட்பர்க் மாறிலி. n என்பது முதன்மைக் குவாண்டம் எண். hj/2π என்பது மொத்த எலெக்ட்ரான் கோண உந்தம். Z என்பது அணுக் கரு மின். α என்பது நுண் கட்டமைப்பு மாறிலி = e^2 / hc \approx 1 / 137 . இதில் முதலில் உள்ள காரணி ஒரு ஹைட்ரஜன் வகை அணுவின் பத ஆற்றல் (term energy). ஹைட்ரஜனின் நுண் கட்டமைப்பு ஏறத்தாழ {\alpha^2 z^2 / n }\approx {3 \times 10^{-5} / n } அளவு குறைவாயிருப்பது வெளிப் படுகிறது. எனவே, அதை ஒரு சிற்றுலைவாகக் கருதுவது பொருத்தம். சிறும வரிசையில் டிராக் கொள்கையைப் பயன் படுத்தும் போதும், இதே முடிவு கிடைக்கிறது. j = 1 + 1 / 2 அல்லது 1½ என்னும் மதிப்பைப் பொறுத்து நுண் கட்டமைப்பு, ஒவ்வொரு கோண உந்த நிலையையும் இரட்டைகளாகப் பிரிக்கிறது. I = 0 என்னும் போது மட்டும் இந்தப் பிரிவினை நிகழ்வதில்லை. எனவே, ஹைட்ரஜனுக்கு ^2S_{1/2} , ^2P_{1/2} , ^2P_{3/2} , ^2D_{3/2} , ^2D_{5/2} போன்ற நிற மாலைப் பதங்கள் அமைகின்றன. <!---- Words repeated ----> ஹைட்ரஜன் வகை நுண் கட்டமைப்பில், ஒரு பதத்தின் சமமான j மதிப்புள்ள அனைத்து நிலைகளும், பொது ஆற்றல் நிலைகளை உடையவையாக (degenerate) உள்ளமை குறிப்பிடத் தக்கது. இதற்கு எடுத்துக் காட்டாக, (^2S_{1/2} , ^2P_{1/2}) , (^2P_{3/2} , ^2D_{1/2}) ஆகிய இரட்டைகளைக் குறிப்பிடலாம். சார்பியல் குவாண்டம் கொள்கை, குவாண்டம் மின்னியக்கவியல் ஆகியவை சரியானவையா என்று சோதிக்கிற சோதனைக் களமாக, ஹைட்ரஜனின் நுண் கட்டமைப்பு செயல் பட்டிருக்கிறது. தொடக்கக் கால ஆய்வுகளில், ஹைட்ரஜன், டியூட்டிரியம் ஆகியவற்றின் பாமர் ஒளியியல் நிற மாலை n > 2 \rightarrow n = 2 பகுப்பாய்வு செய்யப் பட்டது. n = 2 நிலையில், மிகச் சிறிய அளவிலேயே நுண் கட்டமைப்புப் பிரிகைகள் ஏற்படுவதாலும், ஹைட்ரஜனின் நிற மாலை வரியில் டாப்ளர் அகலம் மிகுதியாக இருந்ததாலும், அந்த ஆய்வுகள் உறுதியான முடிவுகளை அளிக்கவில்லை. n = 2 பதத்தின் நுண் கட்டமைப்பு 0.37/சென்டிமீட்டர் = 11 கிகா ஹெர்ட்ஸ் அளவேயுள்ளது. அறை வெப்ப நிலையில், முதன்மைப் பாமர் வரியின் டாப்ளர் அகலம் 0.2 / சென்டிமீட்டர் ஆகும். 1940இன் இறுதியிலிருந்து வில்லிஸ் லாம்பும், அவர் துணைவர்களும் செய்த பல ஆய்வுகளில், ஹைட்ரஜனின் நுண் கட்டமைப்பு. ^2S_{1/2} \rightarrow ^2P_{1/2} , ^2P_{3/2} என்னும் மாற்றத்தின் ரேடியோ α அதிர்வெண் நிற மாலையில் பகுப்பாய்வு செய்யப் பட்டது. டிராக் கொள்கை 2P நிலையின் கட்டமைப்பைத் துல்லியமாக விவரிப்பதை உறுதிப் படுத்தினால், மேலும் தம் அளவீடுகளிலிருந்து நுண்கட்டமைப்பு மாறிலி α–க்கு ஓர் உயர்ந்த துல்லியமான மதிப்பையும் கணக்கிட்டுக் கண்டு பிடித்தால், n=2 என்னும் முதன்மைக் குவாண்டம் எண்ணுக்கான ^2S_{1/2} , ^2P_{1/2} மட்டங்கள் பொது ஆற்றல் நிலையுள்ளவையல்ல என்னும் ஒரு வியப்பூட்டும் உண்மைகளையும் அவர் கண்டு பிடித்தார். இதற்காக, அவருக்கு நோபல் பரிசு வழங்கப் பட்டது. ²S½ நிலை 1060 மெகா ஹெர்ட்ஸ் அளவில் மேல் நோக்கி இடப் பெயர்ச்சி அடைந்திருப்பதாகக் கண்டு பிடிக்கப் பட்டது. இதற்கு லாம்ப் இடப்பெயர்ச்சி என்று பெயர். எலெக்ட்ரான் வெற்றிடப் புலத்துடன் கதிர் வீசு முறையில் இணைவது இந்த இடப் பெயர்ச்சிக்கான ஒரு பெரும் காரணம் ஆகும். குவாண்டம் மின்னியக்கவியல் வளர்ச்சியடைந்ததில், லாம்ப் இடப் பெயர்ச்சி கண்டு பிடிக்கப் பட்டது, ஒரு மையமான பங்கு பெற்றது. நுண் கட்டமைப்பு, லாம்ப் இடப் பெயர்ச்சி ஆகியவற்றைப் பற்றிய ஆய்வுகளும், கணக்கீடுகளும் தொடர்ந்து செம்மைப் படுத்தப் பட்டு வருகின்றன. 20 கிலோ ஹெர்ட்ஸ் அல்லது பதினாயிரத்தில் இரண்டு பங்கு என்னும் அளவுக்கு உயர்ந்த துல்லியம், ஆய்வுகளிலும் தத்துவக் கணக்கு முறைகளிலும் எட்டப் பட்டுள்ளது. ஆய்வுகளின் மூலமும், கணக்கு முறைகளிலும் கிடைத்த முடிவுகளில் பெருத்த ஒற்றுமையும் காணப் படுகிறது. மிகு நுண் இடை வினை மிகப் பொதுவாக அணுக் கருக் காந்தத் திருப்புத் திறன் \bar \mu எலெக்ட்ரானால் உண்டாக்கப்படும் காந்தப்புலம் \bar B–யுடன் இணைவதால் ஏற்படுகிறது. சமச் சீர்மை வாதக் கருத்துகளின் அடிப்படையில் \bar \mu \alpha \bar I எனவும், \bar B \alpha \bar J எனவும் காட்டலாம். இங்கு | என்பது அணுக் கருக் கோண உந்தம், J என்பது எலெக்ட்ரான் கோண உந்தம். மிகு நுண் இடை வினை H = a \bar I \cdot \bar J என்னும் பொதுவான வடிவத்தைப் பெற்றுள்ளது. a என்னும் மிகு நுண் கட்டமைப்பு மாறிலி ஹைட்ரஜனுக்கு hcR \frac {Z^3} {n^3} \frac {m}{M} g \frac {I} {(I + \frac {1}{2}) j (j+1)} மதிப்புள்ளதாக இருக்கிறது. இக்கோவையில் அணுக் கருக் கட்டமைப்பு. கதிர் வீசு விளைவு, சார்பியல் விளைவு ஆகியவற்றுக்கான திருத்தங்களைக் கணக்கில் எடுத்துக் கொள்ளவில்லை. m/M என்பது எலெக்ட்ரான்–அணுக் கரு நிறை தகவு. g என்பது அணுக் கரு காரணி. ஹைட்ரஜனின் சிறும ஆற்றல் நிலையில் I=J= 1/2; I, J -வுக்கு 1/4, -3/4 ஆகிய மதிப்புகள் உள்ளன. இவ்வாறு மிகு நுண் வரிகளுக்கு இடையிலான தொலைவு AE = a. ஹைட்ரஜன் மேசரைப் பயன் படுத்தி, மிகு நுண் கட்டமைப்பு மாறிலி, அதிர்வெண் அலகுகளில் அளக்கப் பட்டிருக்கும். 103 ஹெர்ட்ஸ் துல்லியத்துடன், அதன் மதிப்பு a/h ≈ 1.42 கிகா ஹெர்ட்ஸ் என வருகிறது. ஹைட்ரஜனின் மிகு நுண் வரி இடைவெளி ரேடியோ வானியல் ஆய்வுகளில் பெரும் பங்கு கொள்கிறது. விண்வெளியிலுள்ள ஹைட்ரஜன் ரேடியோ அதிர்வெண் மூலங்களைப் பதிவு செய்வதில் பெருமளவில் பயன் படும் 21 செ.மீ அலை நீளமுள்ள வரி மிகு நுண் கட்டமைப்பில் காணப் படுகிறது. அணுக் கருக் கோண உந்தமும், எலெக்ட்ரான் கோண உந்தமும், 1/2 என்னும் மதிப்புக்கு மேற்பட்டு உள்ள நிலைகளில், அணுக் கருவுக்கும், எலெக்ட்ரானுக்கும் இடையிலான நிலை மின் நான்முனை இடை வினை காரணமாக, மிகு நுண் கட்டமைப்பு உண்டாக முடியும். ஆனால், அவை பொதுவாக மிக நுண்ணியவை. ஹைட்ரஜன் போலவே, ஒற்றையான இணை திறன் எலெக்ட்ரானை உடைய காரத் தனிமங்களும், I = O என்னும் நிலையைத் தவிர, மற்ற அனைத்திலும் இரட்டை மட்டக் கட்டமைப்பு உள்ளவை. நிறைவு பெற்ற உள் சுற்றுப் பாதைகளினால், இரட்டைப் பிரிகையில் ஒரு பெரும் பாதிப்பு ஏற்படவே செய்கிறது. நிறைவு பெற்ற மையப் பகுதியிலுள்ள மின்னழுத்தம் கூலூம் வடிவத்திலிருந்து பெருமளவு வேறுபட்டதாயிருக்கும். dv/dr ஐப் பொறுத்துப் பெருமளவில் மாறுகிற தற்சுழற்சிச் சுற்றுப் பாதை இணைப்பு உள்ளக அமைப்பினால் பெரிதும் பாதிக்கப் படுகிறது. உந்தத்தில் கணிசமாக ஊடுருவியிருக்கிற நிலைகளின் நுண் கட்டமைப்பு வரி இடைவெளிகள் ஹைட்ரஜனில் காணப் படுவதை விட, மிகுந்துள்ளன. δ நிலைகளுக்கு மிகு நுண் கட்டமைப்பு இடை வினைகள் அணுக் கருவிலுள்ள எலெக்ட்ரான் அடர்த்தியையும், அணுக் கருத் திருப்புத் திறனையும் பொறுத்திருக்கின்றன. காரத் தனிமங்களுக்கான மிகு நுண் வரி இடைவெளிகள் ஹைட்ரஜனுக்கு இருப்பதிலிருந்து, வேறுபட்டிருகிற போதிலும் அவை ஒரே எண் மதிப்பு வரிசையில் உள்ளன. பின்வரும் அட்டவணை இவற்றை விளக்கும். கிகா ஹெர்ட்ஸ் காரத் தனிமங்களின் சில குறிப்பிட்ட கிளவுற்ற நிலைகளில், நுண் கட்டமைப்பு இணைப்பு மாறிலி, மிகு நுண் இணைப்பு மாறிலி ஆகிய இரண்டுமே ஹைட்ரஜனைப் பொறுத்துத் தலை கீழாகி விடுகின்றன. இந்தச் செயல் முறையில் இணை திறன் எலெக்ட்ரானுக்கும், உள்ளக எலெக்ட்ரான்களுக்கும் இடையில் ஏற்படும் ஒரு தற்சுழற்சிச் சார்ந்த பரிமாற்ற இடை வினை பங்கு கொண்டிருக்கிறது. கோண உந்தம் உயர்வாக இருக்கும் போது, இடை வினைகள் தன் இயல்பான குறியை உடையவையாகி, ஹைட்ரஜன் அடிப்படையிலான கொள்கையின் மூலம் அமைப்புகளைச் சரியாக விவரிக்க முடிகிறது. பல இணை திறன் எலெக்ட்ரான்களைக் கொண்ட அணுக்களுக்கு நுண் கட்டமைப்பும், மிகு நுண் கட்டமைப்பும் மிகவும் சிக்கலானவையாக இருக்கலாம். ஆனாலும், L–S இணைப்பினால் விவரிக்கப் படுகிற அமைப்புகள் லான்டேயின் இடைவெளி விதி (Lande interval rule) என்னும் எளிய விதியைப் பின் பற்றுகின்றன. இந்த விதி நிற மாலைகளை அடையாளம் காண்பதில், பேருதவி புரிகிறது. இத்தகைய அமைப்புகளுக்குத் தற்சுழற்சிச் சுற்றுப் பாதை இடைவினையை \xi \bar L \cdot \bar S என எழுதலாம். இங்கு ξ ஒவ்வோர் எலெக்ட்ரானின் பங்களிப்பையும் குறிப்பிடுகிறது. மொத்தக் கோண உந்தத்தை \bar J = \bar L + \bar S என்னும் வடிவத்தில் எழுத முடியுமானால், (\bar L \cdot \bar S) = \big[ j (j+1) - I(I+1) - s(s+1) / 2 \big]. j, j-1 என்னும் கோண உந்தங்கள் உள்ள மட்டங்களுக்கு இடையிலான இடைவெளி ξjஆகும். ஒரு நுண் கட்டமைப்பில் (j, j-1),(j-1, j-2) என்னும் அடுத்தடுத்த ஆக்கக் கூறுகளுக்கு இடையிலான இடைவெளிகளின் தகவு j/(j-1) ஆகும். காந்த மிகு நுண் கட்டமைப்புகளும் இந்த விதி பொருந்தும், அதில் j க்குப் பதிலாக F என்னும் மொத்த எலெக்ட்ரானும், அணுக் கருக் கோண உந்தமும் இடம் பெறும். இடை நிலை அணு எடையுள்ள தனிமத்தின் லான்டேயின் விதிக்குப் பெரிதும் பொருந்துகின்றன. ஆனால், மிகு லேசான தனிமங்களும் நிறை மிகு தனிமங்களும், கணிசமான அளவில் முரண் படுகின்றன. லேசான தனிமங்களுக்கான நுண் கட்டமைப்பை ஓர் எளிய \bar L, \bar S பதத்தால் சிறந்த முறையில் விவரிக்க முடியாது. ஒவ்வொரு எலக்ட்ரானின் தற்சுழற்சியும் மற்ற எலெக்ட்ரானின் தற்சுழற்சி உந்தத்துடனும், சுற்றுப் பாதை உந்தத்துடனும் இணைகிறது. ஹீலியத்தில் இவ்விளைவுகள் பெருமளவில் உள்ளமையால், அதன் நுண் கட்டமைப்பு தலை கீழாகி விடுகிறது. நிறை மிக்க அணுக்கள், லான்டேயின் விதியிலிருந்து முரண்படுவது கூலூம் இடை வினை வடிவமைப்பில் கலந்து விடுவதால், L–S இணைப்பு முறிந்து போவதைக் காட்டுகிறது. மிகு நுண் கட்டமைப்பில், இடைவெளி விதி மீறப்படுகிறது. நான்முனை அல்லது மேற்பட்ட வரிசை இடை வினைகள் உள்ளமையைக் காட்டுகிறது. மூலக் கூறு நிற மாலையில், நுண் கட்டமைப்பு என்னும் சொல் சற்றே வேறுபட்ட பொருளில் பயன்படுத்தப் படுகிறது. அங்கு அது ஓர் எெலக்ட்ரானிய அல்லது அதிர்வு மூலக் கூற்றுப் பட்டையின் சுழற்சிக் கட்டமைப்பைக் குறிப்பிடுகிறது. நிற மாலையை, நடுத்தரமான பிரிகைத் திறன் உள்ள கருவிகள் மூலம் பார்வையிடும் போது மட்டுமே இக்கட்டமைப்பு கட்புலனாகிறது. அணுக் கரு–எலெக்ட்ரான் இடை வினைகளின் காரணமாகத் தோன்றும் மிகு நுண் கட்டமைப்பை மூலக் கூறு நிற மாலைகளிலும் காண முடியும். தன்னிச்சையான அணுக்களுக்குக் காந்த இரு முனை இடை வினைகள் மிக முக்கியமானவையாக இருக்கிற போதிலும், மூலக் கூற்று மிகு நுண் கட்டமைப்பில் அடிக்கடி மின் நான் முனை இடை வினைத் தாக்கமேற்படுவதுண்டு. பொதுவாக, நுண் கட்டமைபை வழக்கமான நிற மாலை யியல் முறைகளில் ஆய்வு செய்ய முடிகிற அளவுக்கு, அது பெரிதாகவே இருக்கிறது. ஹைட்ரஜன் இதற்கு ஒரு முக்கியமான விதி விலக்கு. ரேடியோ அதிர்வெண் நிற மாலையையும் அணுக் கற்றைகளையும் பயன் படுத்தியே, ஹைட்ரனின் நுண் கட்டமைப்பைத் துல்லியமாக ஆய்வு செய்ய முடிகிறது. இதற்கு எதிரிடையாக, மிகு நுண் கட்டமைப்பு மிகவும் நுண்ணியதாக உள்ளமையால், உயர் பிரிகைத் திறனுள்ள ஒளிக் குறுக்கீட்டு முறைகளின் மூலமே அதை ஆய்வு செய்ய முடிகிறது. சிறும ஆற்றல் நிலை மிகு நுண் கட்டமைப்பு அடிக்கடி மூலக் கூறுக் கற்றை மின் ஒத்ததிர்வு மற்றும் காந்த ஒத்ததிர்வு முறைகளால் ஆய்வு செய்யப் படுகிறது. இது, பத்து லட்சத்தில் ஒரு பங்கிலிருந்து, ஆயிரம் கோடியில் ஒரு பங்கு வரையிலான துல்லியத்துடன் அளவீடுகளைத் தரும். மிகு நுண் கட்டமைப்பு ஆய்வுகளின் மூலம் அணுக் கருவின் தற்சுழற்சி, காந்த இரு முனைத் திருப்புத் திறன், மின் நான் முனைத் திருப்புத் திறன் ஆகியவற்றைப் பற்றியும் அறிய முடிகிறது. சீசியம்–133 ஐசோடோப்பின் மிகு நுண் கட்டமைப்பு வரிகளின் இடைவெளிக்குச் சமமாக அணுக் கடிகாரங்களின் ஒரு நொடி வரையறுக்கப் படுகிறது. அது 9,192,631.770 ஹெர்ட்சுக்குச் சமமாகும். லேசர் நிற மாலையியல் கண்டு பிடிக்கப் பட்ட பிறகு, நுண் கட்டமைப்பிலும், மிகு நுண் கட்டமைப்பிலும் பேரார்வம் செலுத்தப் படுகிறது. லேசர் நிற மாலை மூலம் முன்பு ஆய்வு செய்ய முடியாத கிளர்வுற்ற நிலைகளை ஆய்வு செய்ய வழி பிறந்திருக்கிறது. லேசர் முறைகள் டாப்ளர் விளைவுகளினால் ஏற்படும் இடையூறுகளைத் தவிர்த்து, விடுகின்றன. இதனால் முன்பு எப்போதும் இருந்திராத அளவுக்குத் துல்லியம் கிடைக்கிறது. —கே. என். ராமச்சந்திரன் துணை நூல். H.G.Kuhn, Atomic Spectra, Longman, London, 1972.